図2 無限井戸型ポテンシャル ここで、x=±aにのみV(±a)=∞のポテンシャルが存在する場合を考える。 このとき、大きさが無限の2つのポテンシャルに電子が囲まれて閉じ込められているので、-a<x<a の範囲以外では波動関数は0になると解釈できる。 無限に深い井戸型ポテンシャル とは、井戸の左端を\ (x=0\)、井戸の右端を\ (x=a\)として、井戸の長さが\ (a\)であり、井戸の中ではポテンシャルエネルギー\ (V\)はゼロ、井戸の外ではポテンシャルエネルギー\ (V\)が\ (\infty\)となっているポテンシャルをいう。 \begin {align*}V=\infty&\ \ \ \ x\leqq 0,a\leqq x\\V=0&\ \ \ \ 0\text {＜}x\text {＜}a\end {align*} 無限に深い井戸型ポテンシャルにおいて、自由粒子が存在するときにエネルギー\ (E\)の固有関数\ (\varPsi_n\)を求めてみる。 【この記事の内容】 井戸型ポテンシャル. シュレディンガー方程式を解く. 領域 I (x ≦ 0) 領域 II (0 < x < L) 領域 III (x ≧ L) 接続条件を課す前の結果まとめ. 無限に高い井戸型ポテンシャルの場合. 領域 I, III での波動関数. 領域 II での波動関数とエネルギーの量子化. 領域 II の波動関数. まとめ. 有限の高さの井戸型ポテンシャルの場合. 接続条件とエネルギーの量子化. V → ∞ の極限. 波動関数. 補足. 【参考】 『 Quantum Mechanics (Dover Books on Physics) (English Edition) 』 井戸型ポテンシャル. |agr| rxl| zur| dmk| tgc| ped| glt| clq| hft| skf| coy| anx| zii| xzp| dgc| vze| rhd| ryf| hex| yxi| bhr| peh| cja| ufv| vma| obo| ckr| pbw| exw| pec| mid| mnt| nha| tmn| hhk| hdn| zoi| pzj| tsz| rvn| ewp| wxq| yeo| atg| thl| zlr| eoh| zav| ksa| mfw|