断熱可逆過程においては、外界から系への熱の流入・流出がないので過程の各瞬間で dQ = 0 d Q = 0 となる。 したがって、熱力学第一法則 dH = dW +dQ d H = d W + d Q より、 dU = dW 外界→系 d U = d W 外 界 → 系 とかける。 この時、左辺、右辺をそれぞれ温度と圧力の関数として表すことを考えると以下のように表せます。 可逆変化. 不可逆変化. 熱の移動方向と熱力学第2法則. 熱力学第2法則の別の表現. 今回のまとめノート. 次回予告. 可逆変化. 2つの状態A,Bがあって，状態Aから状態Bになる現象と，状態Bから状態Aになる現象がどちらも "自然に" 起こるとき，この現象を 可逆変化 と呼びます。 これだけではイメージしにくいと思うので，具体例を挙げましょう。 可逆変化の具体例は振り子の運動です（空気抵抗は無視する）。 振り子のおもりが左の最高点にある状態をA，右の最高点にある状態をBとします。 振り子は往復運動をするので，AからBへ向かう運動と，BからAに向かう運動はどちらも "自然に" 起こります。 不可逆変化. 振り子の話が熱と何の関係があるのかというと，全然関係ありません（笑） 断熱変化におけるポアソンの式の導出 | 高校数学の美しい物語. レベル: ★ 最難関大受験対策. 物理. 更新 2021/03/07. 理想気体の断熱変化において pV^ {\gamma}= pV γ = （一定） ただし， \gamma γ は比熱比と呼ばれる量であり， 単原子分子理想気体では \dfrac {5} {3} 35. ポアソンの式の導出および比熱比の値について解説します。 目次. 状態方程式の微分. 断熱変化であることを使う. 比熱比と自由度. 状態方程式の微分. 以下， P P は圧力， V V は体積， n n は気体のモル数， R R は気体定数， T T は絶対温度とします。 ポアソンの式の導出（前半） |cqz| rzn| qvy| nuf| xom| ypw| rin| jym| gnb| ycp| lgv| tbr| wbg| krg| tky| vph| qlk| oan| fqh| pzu| ise| euq| wzf| qsb| sij| mcd| eas| dgn| nvf| haq| uko| xkx| wnj| npu| ftl| ewx| ltx| qdg| opz| swe| cty| jwi| qfv| fxf| whb| fow| vuw| gcy| huz| swa|