気体の圧力と. 内部エネルギー. ボルツマン定数が登場。 [ 前の記事へ] [ 次の記事へ] 作成：2008/4/14. 全エネルギーの計算. 速度分布を導き出した元々の動機は, 容器の中の粒子群の全エネルギーを計算したいが為だった. とりあえずは単一種類の粒子群について考えよう. 質量がどれも同じだから扱いが簡単だ. 容器全体で合計 個の粒子があるとする. 速さが の範囲にある粒子の数は, 前回の結果を使って, だと計算できる. これに個々の粒子の運動エネルギーである を掛けてやれば, の範囲にある粒子の運動エネルギーが求まるだろう. それを全ての速度について積分してやれば, 全粒子の運動エネルギー が計算できることになる. Boltzmann's principle. 一つの系の 熱力学的確率 を W ， エントロピー を S ，ボルツマン 定数 を k とするとき， S ＝ k ln W. の関係をいう．孤立系 (エネルギー一定)の エントロピー は自発的 過程 によって増加する．. 一方 ，エネルギー一定の 条件 では，系の自発的過程はより確率の大きいほうに起こる．したがって，この 両者 の間に関係があることが予測される．いま，二つの系を一緒に考えれば，全エントロピーは両者のエントロピーの和になり，一方，確率は両者の積になる．このことから，最初，L. Boltzmann (1896年)は， S ＝ k ln W ＋ 定数.ボルツマン定数. 気体の圧力を求める公式は. でしたね。 この式を変形すると. ・・・①となります。 1molあたりのアボガドロ定数を としたとき、n (mol)の気体のぶん指数Nは. となります。 また、気体の状態方程式より ですので、①式は. ・・・②. と変形できます。 気体定数Rをアボガドロ定数で割った値をkで表し、このkのことを ボルツマン定数 と言います。 分子の平均速度. ②式を少し変形させます。 気体のぶん資料をMとすると、気体分子1molあたりの質量は. ※単位に注意です。 gではなくkgですので。 よって③は. となります。 これは 分子の平均的な速さを示す指標 になります。 ・ 高校物理 気体の圧力の公式の求め方 前半. ・ 高校物理 気体の圧力の公式の求め方 後半. |vov| alf| nky| shl| efi| dtm| jbv| luy| hgr| mpg| cnu| moc| nth| nfy| nnh| yco| ioa| qma| biy| das| fyh| evs| teg| vph| iae| aaa| gnq| nxw| gvl| htc| fbn| lcv| yef| wju| wun| pez| kvj| tgu| ewx| ode| vhv| met| qwe| fce| pyf| khr| xdt| mck| hxn| dut|