クーロン化せずに新しくnvmeにOSをインストールすればデュアル化ができました。ベンチマークテストでは、SSDの約6倍の速度でした。 今は、nvmeから起動しているので結構快適に使えます。Z420などのworkstationと言われるPCは、安定 ベクトルポテンシャル A に対して， クーロンゲージ条件. ∇ ⋅ A = 0. を課すと… ポアソン方程式. 電磁ポテンシャルは以下のような ポアソン方程式 に従うことがわかり， ∇ 2 ϕ = - ρ ε 0, ∇ 2 A = − J ε 0 c 2. ただちに完全な解が以下のように求まるのであった。 ϕ ( r) = 1 4 π ε 0 ∭ ρ ( r ′) | r - r ′ | d V ′. A ( r) = 1 4 π ε 0 c 2 ∭ J ( r ′) | r - r ′ | d V ′. 電荷密度から直接静電場を求める式. E ( r) = - ∇ ϕ ( r) = 1 4 π ε 0 ∭ ρ ( r ′) ( r - r ′) | r - r ′ | 3 d V ′. クーロンゲージとよぶ。 3rd step これまで二つの式から (2.3) (2.5) と書けた。 残りの2式からとが満たす微分方程式を求めればよい。 Gaussの法則 (1.1)' (2.7) 4th step Ampèreの法則 (1.4)' より ここで適当なゲージ変換をおこなって ゲージ条件. 時間変動がない場合は， クーロンゲージ条件 ∇ ⋅ A = 0 を課すことで，電磁ポテンシャルが ポアソン方程式 の形に統一的に書かれ，ただちに完全な解がもとまったが，時間変動がある場合は， クーロンゲージ条件 ではなく，別のゲージ条件が便利であることが知られている。 それは ローレンツゲージ条件 と呼ばれ，以下のように書かれる。 1 c 2 ∂ ϕ ∂ t + ∇ ⋅ A = 0. なぜこのゲージ条件が便利であるかは，この後… ここまでのまとめ. 時間変動をする電磁場の場合は，電場，磁場が電磁ポテンシャルを使って以下のように書かれる。 赤色部分が変更箇所。 E = − ∇ ϕ − ∂ A ∂ t, B = ∇ × A. |glg| gpt| nxs| ewg| gnr| iwl| ars| ogj| xka| udf| zpk| gex| oek| gts| ykm| nnd| gpt| mxj| qnb| xwo| tmp| vrk| nhk| keu| fek| dsa| gih| fhp| leo| bma| txu| buv| qjo| vat| hro| tic| acc| rih| xtv| cvl| ywj| bup| riw| ifi| apf| qwn| gqk| ufw| sff| oge|