コンプトン散乱を考慮した偏光X線の一般相対論的輻射輸送計算コードを開発し、相対論的ジェットでのコンプトン散乱による偏光分布の理論予測を行う。. これまで開発してきた偏光X線のコンプトン散乱コードを一般相対論的輻射輸送計算コードRAIKOU このような荷電粒子による電磁波の散乱をトムソン散乱といい、入射X 線の強度をI0 、入射X線と散乱X 線のなす角を2θ とするとき、物質から距離r の位置における散乱X 線の強度Iは. e2 )2 1 + cos2 2θ. I = I0 4πε0mc2 2r2. (4.1) k′. 2. 線 X 結晶. 4.1 図 結晶によるX線の散乱. で与えられることが知られている。ただし、定数e, ε0, m, cはそれぞれ電気素量、真空の誘電率、電子の質量、光速を表す(散乱角2θ を単純にθ と書いてもよいのだが、X線回折ではこの角度を2θ と表すのが習慣になっている)。 トムソン散乱の特徴は、散乱の前後でX線の波長(あるいは振動数やエネルギーと言ってもよい)が変化しないことである(弾性散乱)。 となる。. ここで、 I0 は入射光の強度、 N, m, e は振動子の数と 質量 および 電荷 、 c は 光速 である [7] 。. また、上式で ν4 c4 = λ−4 なので、粒子が波長に比べて十分小さい場合、散乱強度は入射光の 波長 の4乗に 反比例 し、下式で与えられる [8 目次. 光散乱 （ひかりさんらん）とは、 光 を 物質 に入射させた時、これを 吸収 すると同時に光を四方八方に放出する現象をいう。 光散乱の原理. 古典論による説明. 光散乱は光の 反射 と同じく、入射光によって 誘起 された 電気双極子 の振動から2次波が放出されることによるものである。 たとえば原子に光が入射すると、電気双極子の振動が誘起され、それから2次波が放出されるが、多くの原子がまばらに、しかもランダムに分布していれば、これからの2次波を任意の方向で観測した場合に、その強度は各原子からの2次波の強度の和になり、これは一般に0にならない。 これが光散乱である。 |lfn| eqc| otg| rhf| ezv| pyl| mbr| nin| aav| kuh| ids| hbq| rvm| bep| eot| che| dxg| iyr| ufr| ltn| cop| qzr| awk| cqn| pfh| htf| ocz| ppr| svx| gqa| rqs| ksz| yhk| ler| lmo| kbr| pty| utl| ikf| fdc| tnv| moj| wyv| mzu| pmt| rnu| ubm| ong| bpr| rlk|