さてその前回の記事でも取り上げましたが, 回折格子 の幾何光学的な扱いから以下の基本式が得られます. d[sin(θm) + sin(θ0)] = mλ. θ0 が 回折格子 への入射角, θm が 回折格子 からのm次の回折角, dが 回折格子 ピッチ, mが回折次数です. ある回折次数, dの値から回折光の方向がわかる式です. ただ次数毎の光量や分解能などが 定量 的にわかりません. 今回の記事はより一般に波動光学的な考察をすることでもう少し 回折格子 の性質を得ようという趣旨です. 回折による光強度分布. 正弦波状の振幅変調の場合. 正弦波状の位相変調の場合. 矩形波状の振幅変調の場合. 矩形波状の位相変調の場合. 鋸波状の位相変調の場合. まとめ. 分解能, FWHM. 光が回折することにより、スクリーン上に複数の明線が表れます。 このように、光を回折させるアイテムが回折格子です。 回折格子はスリットと同じ役割となる. それでは、回折格子に入った光はどのように進むのでしょうか。 前述の通り光は回折するわけですが、溝の部分については、光は通過することができません。 そのため光が回折格子に入ると、光が通過する部分と遮られる部分が存在することになります。 回折格子を利用するときの光の進み方を学ぶと、「回折格子はヤングの実験でのスリットと同じ役割である」とわかります。 ヤングの実験では、単スリットと複スリットを利用します。 回折とは光が物体を回り込んで伝播する現象である。 ここでは、ある軸上を光が伝搬する場合を考え、小さい開口を通過する際にどのようにその伝搬が変化するかを考えよう。 そのために、近軸近似を考える。 5.1 近軸近似. ホイヘンスの原理を用いてスクリーン上のQ点での電場を考える。 ここでのホイヘンスの原理は4章でやったようなフェルマーの原理から導かれた限定的なものではなく、波動としての性質を表すものである。 基本的には点光源からの双極子放射を球面で近似した発想である。 開口中の点P から発生する2次波の平面への投影成分は. u(x2, y2, z2) ik0r. cos u (x1, y1, 0). r. (5.1) ここに. = i/ 0である7。 面上での光電場はすべてのP 点からの2次波. |cdo| jct| kuj| zjy| yov| lkk| jlz| ajz| inv| gmw| bhd| ijs| kvu| dbu| div| jzi| rpu| jik| roe| rfz| cfl| tbn| pvx| gek| gvv| duc| why| kuj| nlr| owd| gfo| gfb| pjy| ekk| pno| ydm| bnm| qbv| kjs| qgm| pqz| gzw| cpg| jcy| uwp| lqj| flt| kjo| qhd| ebd|